2024年4月12日发(作者：寒弘文)
第
25
卷 第
3
期红外技术
Vol.25
No.3
2003
年
5
月
InfraredTechnologyMay.2003
超细
TiO
2
粒子的红外吸收
Ξ
胡永茂
1
,
杨爱明
1
,
项金钟
1
,
李茂琼
2
,
方静华
1
,
张学清
2
,
吴兴惠
1
(
1.
云南大学化学与材料工程学院
,
昆明
650091;
2.
大理学院物理系
,
大理
671000
)
摘要
:
用溶胶凝胶法制备了不同晶型和晶粒尺寸的
TiO
2
超细粒子
,
对它们的红外吸收特性进行了研
究。结果表明
,
超细
TiO
2
粒子的红外特征吸收峰出现在波数为
800
～
400cm
-1
范围内
,
吸收峰形状随
晶型和晶粒尺寸的变化而变化。晶粒尺寸在
35
～
40nm
之间
,
主晶相为锐钛型结构的
TiO
2
出现较强较
宽吸收峰。
关键词
:
溶胶凝胶法
;
超细
TiO
2
粒子
;
红外吸收
中图分类号
:TN219
文献标识码
:A
文章编号
:1001
2
8891
(
2003
)
03
2
0060
2
03
StudyonInfraredAbsorbencyofSuperfineTiO
2
Grain
HUYong
2
mao
1
,YANGAi
2
ming
1
,XIANGJin
2
zhong
1
,
LIMao
2
qiong
2
,FANGJing
2
hua
1
,ZHANGXue
2
qing
2
,WUXing
2
hui
1
(
1
.CollegeofChemistryandMaterialEngineering,YunnanUniversity,Kunming
650091
;
2
.DepartmentofPhysics,DaliCollege,Dali
671000
,Yunnan,China
)
Abstract:
ThesamplesofTiO
2
superfineparticlesdifferentgrainshapeandgrainsizewerepreparedby
sol
2
ovedthatinfraredabsorbingpeaksof
samplesareintherangeof800
～
400cm
-1
,andthenpeakshapechangingwiththeirgrainshapeandsize.
Sampleswithmainanataseandgrainsizeintherangeof30
～
40nmhaveastrongerabsorbingpeak.
Keywords:
sol
2
gelmethod,
superfineTiO
2
grain,
infraredabsorbency
引言
二氧化钛在光触媒
,
气敏传感器
,
颜料、填充剂、涂
层、光导体、电色层分离显示装置等领域里的研究已较
多
[1
～
3]
。但是
,
关于
TiO
2
红外吸收性能的研究却鲜见
报导。近年来
,
纳米科技的迅猛发展
,
大大地拓宽了
TiO
2
的应用范围
,
使其在隐身材料和功能陶瓷等先进
1
实验
1.1
样品制备
将一定量的钛酸四丁酯
[
(
C
4
H
9
O
)
4
Ti]
溶于乙醇
中
,
在不断搅拌的条件下缓慢滴加水和乙醇的混合物
,
反应过程中滴加盐酸用于调整体系的酸度。钛酸四丁
酯发生水解聚合反应生成溶胶
,
溶胶经凝胶
,
并干燥烧
结即制得
TiO
2
粉末样品。通过控制反应体系的
pH
值、加水量及烧结温度等条件
,
制得不同晶型和晶粒尺
寸的
TiO
2
超细粒子
,
列于表
2
中。表中晶型
A
表示
纯锐钛型
,R
表示纯金红石型
,A+R
表示两相共存锐
钛型为主
,R+A
表示两相共存金红石型为主。
1.2
样品的红外吸收性能测试
材料的研制和开发方面显示了极好的前景
[4
～
5]
。
以钛醇盐为原料
,
用溶胶凝胶法制备超细
TiO
2
粒
子是一种常用的方法。研究表明
[6]
,
通过控制反应体
系的
pH
值、加水量及烧结温度等条件
,
可制得不同晶
型和晶粒尺寸的
TiO
2
超细粉末。本文对已制得的不
同性状的超细
TiO
2
粒子的红外吸收性能进行了研究
,
并对它们的红外吸收机制进行了探讨。
样品的红外吸收性能测试使用美国
BIO
2
RAD
公
司
FTS
2
40
型
FT
2
IR
光谱仪。根据朗伯2比耳
(
Lam
2
Ξ
收稿日期
:2003
2
01
2
07;
云南省自然科学基金重点项目
(
编号
:2001E00032
)
60
第
25
卷 第
3
期
Vol.25
No.3
胡永茂等
:
超细
TiO
2
粒子的红外吸收
2003
年
5
月
May.2003
bere
2
Beer
)
定律
[7]
:
-
E=
log
(
I/I
0
)
=
(
K+A
)
CL
或
I/I
0
=
e
(
K+A
)
CL
式中
:
E
为光密度
;K
为待测物质消光系数或吸光系
数
;A
为散射系数
;I
0
为入射光强度
;I
为透射光强
度
;L
为光通过介质的层厚
;C
为待测物质浓度。
由上式可知
,
在层厚
L
、浓度
C
一定的情况下
,
待
测物质的消光系数
K
与散射系数
A
之和与入射光强
度
I
0
和透射光强度
I
的比值即透射率有关
,
物质的消
光系数和散射系数之和即为物质的光吸收本领。因
此
,
在
L
、
C
一定的情况下
,
透射率可用来表征待测物
质对光的吸收性能。本实验中
,
为了便于对不同样品
的红外吸收性能进行比较
,
考察不同晶型和晶粒尺寸
样品的红外吸收特性
,
我们采用定量分析的方法
:
准确
称取同一质量的样品粉末
,
分别按照
1
∶
100
的质量比
与溴化钾混合
,
经充分研磨后压片
,
为确保实验结果的
可靠性
,
上述操作均由一人进行
,
且测试在同一时间段
完成
,
以尽量减少人的因素和仪器状态引起的实验误
差。样品的红外吸收性能采用透过率为
10%
的波数
范围表征。实验测试结果列于表
1
。
图
1
为部分样品的红外透射图谱。
2
结果分析
图
2
为样品晶粒尺寸与红外吸收特性关系曲线
图。由图可见
,
不同形状的
TiO
2
粒子具有不同的红外
吸收性能
,
归纳为以下几点。
1
)
宏观上看
,
样品晶粒尺
寸增大
,
晶型结构由锐钛型向金红石型过度渡红外吸
收能力减弱。
2
)
在纯锐钛型
(
A
)
、两相共存
(
A+R
或
R+A
)
以及纯金红石型
(
R
)
三个区域内
,
样品与其红
外吸收性能的关系呈波动状态
,
每个区域均出现
1
至
2
个最佳值。
3
)
对于锐钛型结构的样品
,
红外吸收随
晶粒变大而增强
,
而金红石型结构的样品则恰好相反。
4
)
吸收峰较宽强的样品出现在两相共存的区域中
,
以
锐钛型为主
,
晶粒尺寸在
35
～
40nm
之间。
5
)
样品晶
粒尺寸增大到
180nm
以上
,
为纯金红石型结构时
,
红
外吸收降至最低
,
变化已不明显。
8
#
9
#
R
10
#
R
11
#
R
12
#
R
13
#
R
14
#
R
15
#
R
16
#
R
表
1
样品红外吸收性能测试结果
Table.1
IRabsorbencyofsamples
样品编号
晶型
晶粒尺寸
/nm
10%
透过率
1
#
A
11.6
2
#
A
12.4
3
#
A
13.9
4
#
A
15.2
5
#
6
#
7
#
A+RA+RA+RR+A
34.339.139.673.3117.3147.3156.4156.4167.5181.2181.2200.0
峰宽
/cm
-1
513.6482.7546.1552.8513.6592.9570.0466.7464.8485.1471.1432.6449.6441.2377.6377.5
图
2
样品晶粒尺寸与其红外吸收关系
图
1
样品
4
#
、
6
#
、
10
#
的红外透射图谱
Fig.1
IRtransmittancespectraofthesample4
#
、
6
#
、
10
#
Fig.2
RelationshipbetweengrainsizeofsamplesandtheirIR
absorbency
3
讨论
对红外光波的吸收
,
超细粒子显示了比常规尺度
材料优异的性能而受到人们的广泛关注。超细粒子的
红外吸收机制可分为如下
3
个方面。
3.1
基于小尺寸效应的吸收机制
超细粒子由于组成粒子的分子数少
,
表面原子数
所占的比例很大
,
不能获得足够的配位数
,
在与其他原
子组成分子时
,
结合键键长、键角均发生变化。对于双
原子分子
,
根据量子力学的结果
,
其振动、转动能级可
61
第
25
卷 第
3
期红外技术
Vol.25
No.3
2003
年
5
月
InfraredTechnologyMay.2003
由下式表示
(
以波数表示
)
11
E
(
v,j
)
=v
e
(
v+
)
+v
e
x
e
・
(
v+
)
2
+v
e
y
e
・
22
(
v+
1
2
)
+
…
+B
v
j
(
j+
1
)
-D
v
j
2
(
j+
1
)
2
+
…
2
K
式中
:
x
e
和
y
e
为振动非谐性系数
,
其值远小于
1
;v
e
=
2
π
C
1
()
μ
为简谐振动的简正频率以波数表示
;B
v
动。
3.3
等离子体吸收机制
超细粒子由于表面原子数大
,
配位不足
,
分子键
长、键角改变以及悬挂键增多
,
具有很高的电势能。当
接收光辐射时
,
很容易被活化
,
向低能态运动。在此过
程中
,
会在颗粒表面产生等离子体层
,
对光辐射进行吸
收。颗粒增大
,
该吸收减弱。
基于上述讨论
,
我们认为
,
本实验所考察的超细
TiO
2
的红外吸收是三种吸收机制共同作用的结果。
为转动常数
,
对于振动态
,
可以表示为
B
v
=
B
e
-
α
e
(
v
1
h
+
)
+
…
,
常数
α
;D
v
为离心力常
e
ν
B
e
,B
e
=
2
2
8
π
CI
e
1
)
数
,
对于振动态
,
亦可以表示为
D
v
=
D
e
+
β
e
(
v
+
2
+
…
,
常数
β
e
ν
D
e
;v,j
分别为振动和转动量子数
,
选
律为
Δ
j
=
±
1;
Δ
v
=0
,
±
1
,
±
2
,
…。振2转能级发生跃
迁时
,
即伴随着红外光的吸收或辐射
(
对于发生偶极矩
变化的分子
)
。对于多原子分子
,
其结构分线型和非线
型两种
,
由于小尺寸效应
,
表面分子亦可在两种结构间
转变
,
情况较为复杂
,
但原理是相同的
,
即键长、键角的
改变
,
必然导致键力常数
K
和分子的转动惯量
I
的改
变
,
从而使红外吸收产生一定的频移
,
结果展宽了吸收
峰。粒子半径越小
,
小尺寸效应越明显
,
吸收峰展宽越
大。本实验所制得的超细
TiO
2
粒子红外吸收性能随
晶粒尺寸的变化即为该机制所致。
3.2
基于散射的吸收机制
11
当介质粒子比光波小
(
d
<
～
)
时
,
出现光散
1520
射现象
,
光在颗粒间散射
,
产生多次吸收而减弱。分析
4
结论
1
)
不同性状的超细
TiO
2
粒子具有不同的红外吸
收性能
,
宏观上看红外吸收随晶粒尺寸的增大而减弱。
2
)
锐钛型结构的
TiO
2
红外吸收性能随晶粒尺寸
的增大而增强
,
而金红石型则恰好相反。
3
)
超细粒子对红外光的吸收基于三种吸收机制
,
即小尺寸引起的吸收增强
,
散射引起的吸收增强和等
离子体的吸收。
参 考 文 献
[1]
FujishimaA,HondaK.
Nature
[J],1972.238
(
5358
)
:37
～
378.
[2]
EgonMatievicetal..
d&InterfaceSci
.[J],1977.61
(
2
)
:302.
[3]
LivageJ.
.[J],1986.73:717.
[4]
潘颐
,
吴希俊
.
材料科学与工程
[J],1993.11
(
44
)
:16.
[5]
YoldasBF.
.[J],1986.21:1087.
[6]
胡永茂
,
项金钟
,
李茂琼等
.
超细
TiO
2
粒子的溶胶凝胶法制备研
表明
[9]
,
理想光散射强度与粒径之间存在图
3
所示关
系。
究
(
待发表
)
.
[7]
张立德
.
纳米材料学
[M],
北京
:
化学工业出版社
,2000.
[8]
王宗明
,
何欣翔
,
孙殿卿
.
实用红外光谱学
[M],
北京
:
石油化学工
业出版社
,1978.
[9]
江龙
.
胶体化学概论
[M],
北京
:
科学出版社
,2002.
作者简介
:
胡永茂
,
男
,1974
年生。讲师
,
硕士生
,
主要从事功
能材料研究。
图
3
理想光散射强度与粒径关系
Fig.3
ize
因此
,
对于粒径
,
散射具有一极大值。在本实验中
三个区域内样品
4
#
、
6
#
、
10
#
吸收峰的出现应与散射
有关。当然
,
制备条件不同
,
产物粒子之间情况亦不
同
,
一些样品由于颗粒间产生较强的团聚
,
使粒径增
大
,
亦会使散射情况发生改变
,
从而导致吸收有所波
62
2024年4月12日发(作者：寒弘文)
第
25
卷 第
3
期红外技术
Vol.25
No.3
2003
年
5
月
InfraredTechnologyMay.2003
超细
TiO
2
粒子的红外吸收
Ξ
胡永茂
1
,
杨爱明
1
,
项金钟
1
,
李茂琼
2
,
方静华
1
,
张学清
2
,
吴兴惠
1
(
1.
云南大学化学与材料工程学院
,
昆明
650091;
2.
大理学院物理系
,
大理
671000
)
摘要
:
用溶胶凝胶法制备了不同晶型和晶粒尺寸的
TiO
2
超细粒子
,
对它们的红外吸收特性进行了研
究。结果表明
,
超细
TiO
2
粒子的红外特征吸收峰出现在波数为
800
～
400cm
-1
范围内
,
吸收峰形状随
晶型和晶粒尺寸的变化而变化。晶粒尺寸在
35
～
40nm
之间
,
主晶相为锐钛型结构的
TiO
2
出现较强较
宽吸收峰。
关键词
:
溶胶凝胶法
;
超细
TiO
2
粒子
;
红外吸收
中图分类号
:TN219
文献标识码
:A
文章编号
:1001
2
8891
(
2003
)
03
2
0060
2
03
StudyonInfraredAbsorbencyofSuperfineTiO
2
Grain
HUYong
2
mao
1
,YANGAi
2
ming
1
,XIANGJin
2
zhong
1
,
LIMao
2
qiong
2
,FANGJing
2
hua
1
,ZHANGXue
2
qing
2
,WUXing
2
hui
1
(
1
.CollegeofChemistryandMaterialEngineering,YunnanUniversity,Kunming
650091
;
2
.DepartmentofPhysics,DaliCollege,Dali
671000
,Yunnan,China
)
Abstract:
ThesamplesofTiO
2
superfineparticlesdifferentgrainshapeandgrainsizewerepreparedby
sol
2
ovedthatinfraredabsorbingpeaksof
samplesareintherangeof800
～
400cm
-1
,andthenpeakshapechangingwiththeirgrainshapeandsize.
Sampleswithmainanataseandgrainsizeintherangeof30
～
40nmhaveastrongerabsorbingpeak.
Keywords:
sol
2
gelmethod,
superfineTiO
2
grain,
infraredabsorbency
引言
二氧化钛在光触媒
,
气敏传感器
,
颜料、填充剂、涂
层、光导体、电色层分离显示装置等领域里的研究已较
多
[1
～
3]
。但是
,
关于
TiO
2
红外吸收性能的研究却鲜见
报导。近年来
,
纳米科技的迅猛发展
,
大大地拓宽了
TiO
2
的应用范围
,
使其在隐身材料和功能陶瓷等先进
1
实验
1.1
样品制备
将一定量的钛酸四丁酯
[
(
C
4
H
9
O
)
4
Ti]
溶于乙醇
中
,
在不断搅拌的条件下缓慢滴加水和乙醇的混合物
,
反应过程中滴加盐酸用于调整体系的酸度。钛酸四丁
酯发生水解聚合反应生成溶胶
,
溶胶经凝胶
,
并干燥烧
结即制得
TiO
2
粉末样品。通过控制反应体系的
pH
值、加水量及烧结温度等条件
,
制得不同晶型和晶粒尺
寸的
TiO
2
超细粒子
,
列于表
2
中。表中晶型
A
表示
纯锐钛型
,R
表示纯金红石型
,A+R
表示两相共存锐
钛型为主
,R+A
表示两相共存金红石型为主。
1.2
样品的红外吸收性能测试
材料的研制和开发方面显示了极好的前景
[4
～
5]
。
以钛醇盐为原料
,
用溶胶凝胶法制备超细
TiO
2
粒
子是一种常用的方法。研究表明
[6]
,
通过控制反应体
系的
pH
值、加水量及烧结温度等条件
,
可制得不同晶
型和晶粒尺寸的
TiO
2
超细粉末。本文对已制得的不
同性状的超细
TiO
2
粒子的红外吸收性能进行了研究
,
并对它们的红外吸收机制进行了探讨。
样品的红外吸收性能测试使用美国
BIO
2
RAD
公
司
FTS
2
40
型
FT
2
IR
光谱仪。根据朗伯2比耳
(
Lam
2
Ξ
收稿日期
:2003
2
01
2
07;
云南省自然科学基金重点项目
(
编号
:2001E00032
)
60
第
25
卷 第
3
期
Vol.25
No.3
胡永茂等
:
超细
TiO
2
粒子的红外吸收
2003
年
5
月
May.2003
bere
2
Beer
)
定律
[7]
:
-
E=
log
(
I/I
0
)
=
(
K+A
)
CL
或
I/I
0
=
e
(
K+A
)
CL
式中
:
E
为光密度
;K
为待测物质消光系数或吸光系
数
;A
为散射系数
;I
0
为入射光强度
;I
为透射光强
度
;L
为光通过介质的层厚
;C
为待测物质浓度。
由上式可知
,
在层厚
L
、浓度
C
一定的情况下
,
待
测物质的消光系数
K
与散射系数
A
之和与入射光强
度
I
0
和透射光强度
I
的比值即透射率有关
,
物质的消
光系数和散射系数之和即为物质的光吸收本领。因
此
,
在
L
、
C
一定的情况下
,
透射率可用来表征待测物
质对光的吸收性能。本实验中
,
为了便于对不同样品
的红外吸收性能进行比较
,
考察不同晶型和晶粒尺寸
样品的红外吸收特性
,
我们采用定量分析的方法
:
准确
称取同一质量的样品粉末
,
分别按照
1
∶
100
的质量比
与溴化钾混合
,
经充分研磨后压片
,
为确保实验结果的
可靠性
,
上述操作均由一人进行
,
且测试在同一时间段
完成
,
以尽量减少人的因素和仪器状态引起的实验误
差。样品的红外吸收性能采用透过率为
10%
的波数
范围表征。实验测试结果列于表
1
。
图
1
为部分样品的红外透射图谱。
2
结果分析
图
2
为样品晶粒尺寸与红外吸收特性关系曲线
图。由图可见
,
不同形状的
TiO
2
粒子具有不同的红外
吸收性能
,
归纳为以下几点。
1
)
宏观上看
,
样品晶粒尺
寸增大
,
晶型结构由锐钛型向金红石型过度渡红外吸
收能力减弱。
2
)
在纯锐钛型
(
A
)
、两相共存
(
A+R
或
R+A
)
以及纯金红石型
(
R
)
三个区域内
,
样品与其红
外吸收性能的关系呈波动状态
,
每个区域均出现
1
至
2
个最佳值。
3
)
对于锐钛型结构的样品
,
红外吸收随
晶粒变大而增强
,
而金红石型结构的样品则恰好相反。
4
)
吸收峰较宽强的样品出现在两相共存的区域中
,
以
锐钛型为主
,
晶粒尺寸在
35
～
40nm
之间。
5
)
样品晶
粒尺寸增大到
180nm
以上
,
为纯金红石型结构时
,
红
外吸收降至最低
,
变化已不明显。
8
#
9
#
R
10
#
R
11
#
R
12
#
R
13
#
R
14
#
R
15
#
R
16
#
R
表
1
样品红外吸收性能测试结果
Table.1
IRabsorbencyofsamples
样品编号
晶型
晶粒尺寸
/nm
10%
透过率
1
#
A
11.6
2
#
A
12.4
3
#
A
13.9
4
#
A
15.2
5
#
6
#
7
#
A+RA+RA+RR+A
34.339.139.673.3117.3147.3156.4156.4167.5181.2181.2200.0
峰宽
/cm
-1
513.6482.7546.1552.8513.6592.9570.0466.7464.8485.1471.1432.6449.6441.2377.6377.5
图
2
样品晶粒尺寸与其红外吸收关系
图
1
样品
4
#
、
6
#
、
10
#
的红外透射图谱
Fig.1
IRtransmittancespectraofthesample4
#
、
6
#
、
10
#
Fig.2
RelationshipbetweengrainsizeofsamplesandtheirIR
absorbency
3
讨论
对红外光波的吸收
,
超细粒子显示了比常规尺度
材料优异的性能而受到人们的广泛关注。超细粒子的
红外吸收机制可分为如下
3
个方面。
3.1
基于小尺寸效应的吸收机制
超细粒子由于组成粒子的分子数少
,
表面原子数
所占的比例很大
,
不能获得足够的配位数
,
在与其他原
子组成分子时
,
结合键键长、键角均发生变化。对于双
原子分子
,
根据量子力学的结果
,
其振动、转动能级可
61
第
25
卷 第
3
期红外技术
Vol.25
No.3
2003
年
5
月
InfraredTechnologyMay.2003
由下式表示
(
以波数表示
)
11
E
(
v,j
)
=v
e
(
v+
)
+v
e
x
e
・
(
v+
)
2
+v
e
y
e
・
22
(
v+
1
2
)
+
…
+B
v
j
(
j+
1
)
-D
v
j
2
(
j+
1
)
2
+
…
2
K
式中
:
x
e
和
y
e
为振动非谐性系数
,
其值远小于
1
;v
e
=
2
π
C
1
()
μ
为简谐振动的简正频率以波数表示
;B
v
动。
3.3
等离子体吸收机制
超细粒子由于表面原子数大
,
配位不足
,
分子键
长、键角改变以及悬挂键增多
,
具有很高的电势能。当
接收光辐射时
,
很容易被活化
,
向低能态运动。在此过
程中
,
会在颗粒表面产生等离子体层
,
对光辐射进行吸
收。颗粒增大
,
该吸收减弱。
基于上述讨论
,
我们认为
,
本实验所考察的超细
TiO
2
的红外吸收是三种吸收机制共同作用的结果。
为转动常数
,
对于振动态
,
可以表示为
B
v
=
B
e
-
α
e
(
v
1
h
+
)
+
…
,
常数
α
;D
v
为离心力常
e
ν
B
e
,B
e
=
2
2
8
π
CI
e
1
)
数
,
对于振动态
,
亦可以表示为
D
v
=
D
e
+
β
e
(
v
+
2
+
…
,
常数
β
e
ν
D
e
;v,j
分别为振动和转动量子数
,
选
律为
Δ
j
=
±
1;
Δ
v
=0
,
±
1
,
±
2
,
…。振2转能级发生跃
迁时
,
即伴随着红外光的吸收或辐射
(
对于发生偶极矩
变化的分子
)
。对于多原子分子
,
其结构分线型和非线
型两种
,
由于小尺寸效应
,
表面分子亦可在两种结构间
转变
,
情况较为复杂
,
但原理是相同的
,
即键长、键角的
改变
,
必然导致键力常数
K
和分子的转动惯量
I
的改
变
,
从而使红外吸收产生一定的频移
,
结果展宽了吸收
峰。粒子半径越小
,
小尺寸效应越明显
,
吸收峰展宽越
大。本实验所制得的超细
TiO
2
粒子红外吸收性能随
晶粒尺寸的变化即为该机制所致。
3.2
基于散射的吸收机制
11
当介质粒子比光波小
(
d
<
～
)
时
,
出现光散
1520
射现象
,
光在颗粒间散射
,
产生多次吸收而减弱。分析
4
结论
1
)
不同性状的超细
TiO
2
粒子具有不同的红外吸
收性能
,
宏观上看红外吸收随晶粒尺寸的增大而减弱。
2
)
锐钛型结构的
TiO
2
红外吸收性能随晶粒尺寸
的增大而增强
,
而金红石型则恰好相反。
3
)
超细粒子对红外光的吸收基于三种吸收机制
,
即小尺寸引起的吸收增强
,
散射引起的吸收增强和等
离子体的吸收。
参 考 文 献
[1]
FujishimaA,HondaK.
Nature
[J],1972.238
(
5358
)
:37
～
378.
[2]
EgonMatievicetal..
d&InterfaceSci
.[J],1977.61
(
2
)
:302.
[3]
LivageJ.
.[J],1986.73:717.
[4]
潘颐
,
吴希俊
.
材料科学与工程
[J],1993.11
(
44
)
:16.
[5]
YoldasBF.
.[J],1986.21:1087.
[6]
胡永茂
,
项金钟
,
李茂琼等
.
超细
TiO
2
粒子的溶胶凝胶法制备研
表明
[9]
,
理想光散射强度与粒径之间存在图
3
所示关
系。
究
(
待发表
)
.
[7]
张立德
.
纳米材料学
[M],
北京
:
化学工业出版社
,2000.
[8]
王宗明
,
何欣翔
,
孙殿卿
.
实用红外光谱学
[M],
北京
:
石油化学工
业出版社
,1978.
[9]
江龙
.
胶体化学概论
[M],
北京
:
科学出版社
,2002.
作者简介
:
胡永茂
,
男
,1974
年生。讲师
,
硕士生
,
主要从事功
能材料研究。
图
3
理想光散射强度与粒径关系
Fig.3
ize
因此
,
对于粒径
,
散射具有一极大值。在本实验中
三个区域内样品
4
#
、
6
#
、
10
#
吸收峰的出现应与散射
有关。当然
,
制备条件不同
,
产物粒子之间情况亦不
同
,
一些样品由于颗粒间产生较强的团聚
,
使粒径增
大
,
亦会使散射情况发生改变
,
从而导致吸收有所波
62