2024年3月9日发(作者：之秀妮)
光子晶体对硝酸钠红外吸收特性的影响
张静;孙鹏;乜振鸣;汪洁生;李春;李俊杰;元光
【摘 要】The two-dimensional photonic crystal (Ni mesh with square lattice
of 10μm)was prepared and Ni film was thickened to 3μm by
optical properties and its influence on the infrared
absorption of sodium nitrate were investigated. The results show that
there is a transmission peak centered at 1 450 cm-1 under normal
incidence,and the peak covered the fre-quencies ranging from 1 300 to 1
500 cm-1 ,the antisymmetric stretching vibration of er,the
change of absorp-tion intensities of nitrate’s antisymmetric stretching
vibration is essentially consisting with the transmittance of photonic crystal.
It indicates that the absorption intensity of sodium nitrate is improved by
the modulated infrared light.%制备了周期为10μm、孔径7.8μm左右的二维
金属镍(Ni)光子晶体(正方形晶格),并通过电镀方法增加 Ni膜的厚度至约3μm,考察
了光子晶体的红外特性及其对水溶液中硝酸根(NO-3)红外吸收特性的影响。实验
结果表明,当光垂直入射光子晶体时,在1450 cm-1附近出现透射峰,该透射峰正好
处于水溶液中 NO-3的反对称伸缩振动频率范围(1300~1500 cm-1)；经过光子
晶体对红外光的调制,1300~1500 cm-1处的红外光透射率与 NO-3的反对称伸缩
振动的红外吸收强度变化趋势基本一致,表明光子晶体对红外光强度的调制可以改
变水溶液中 NO-3的红外吸收强度。
【期刊名称】《光谱学与光谱分析》
【年(卷),期】2016(036)010
【总页数】4页(P3110-3113)
【关键词】光子晶体;红外吸收;硝酸钠
【作 者】张静;孙鹏;乜振鸣;汪洁生;李春;李俊杰;元光
【作者单位】中国海洋大学物理系，山东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，山
东 青岛 266100; 中国科学院物理研究所，北京 100190;中国海洋大学物理系，山
东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，山东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，
山东 青岛 266100;中国科学院物理研究所，北京 100190;中国海洋大学物理系，
山东 青岛 266100
【正文语种】中 文
【中图分类】O734;O657.33
红外吸收光谱可以探测分子振动的频率、强度，是检测分子结构及其定量分析的有
力工具[1]。红外光谱技术具有分析精度高、检测速度快、重复性好等优点，但是
由于水对红外光有强吸收，使得红外光谱技术难以对水溶液中的低浓度特定分子进
行定量检测。例如海水中营养盐如硝酸盐(无机氮的主要存在形式)的含量极低(约
为10-6 mol·L-1)，常规的红外光谱技术难以对其进行检测。
纳米金属颗粒具有显著的表面增强拉曼散射(surface enhancement of Raman
scattering, SERS)效应[2-3]和表面增强红外吸收(surface-enhanced infrared
absorption effect, SEIRA)效应[4-5]，大量学者对此进行了广泛的研究。纳米金
属颗粒的红外吸收增强效应依赖于金属的特性、形状等因素，研究发现当纳米金属
颗粒的粒径小于入射光波长, 并且较为分散时, 得到的红外增强效应较好[6-7]。但
是纳米金属颗粒的形状往往难以控制。
近年来光子晶体的红外增强效应受到了广泛重视。光子晶体[8-9](photonic
crystal, PC)是一种介电常数呈周期性分布的非均匀电磁介质。Ebbesen等[10]发
现光垂直入射到二维金属微孔列阵时，在特定波长内会表现出透射增强或者减弱现
象。一般认为这种光学特性是由二维金属光子晶体的表面等离子体激元(surface
plasmon polaritons，SPPs)引起的[11-12]。Williams等[13]研究了二维金属栅
网(Ni网格，周期12.7 μm，厚度5 μm，边长6.5 μm的正方形孔，方形列阵)的
红外光学特性，并且发现十二烷烃链的亚甲基的反对称C—H伸缩振动的绝对吸
收强度增大了。Heer[14]等利用二维金属栅网，测量了金属栅网孔内与孔外的聚
苯乙烯乳胶微球的红外吸收特性，发现微球在孔内比在孔外的C—H伸缩振动(2
926 cm-1处)的红外吸收强度增加了13倍。Cilwa等[15]利用类似的二维金属栅
网吸附空气中的单个灰尘颗粒，来研究单个灰尘颗粒的组成成分。
硝酸盐是海洋中无机氮的主要存在形式，实时检测海水中硝酸根离子的含量对赤潮
等海洋灾害的预防和治理具有重要意义。本文研究了二维光子晶体对硝酸钠水溶液
的红外吸收增强特性。
实验所用药品及生产厂家如表1所示；表2所示为所用的仪器设备及生产厂家。
利用通常微电子工艺的光刻方法在单晶硅基底上制备二维金属镍的光子晶体，镍膜
厚度约为100 nm，周期约为10 μm。然后再利用电化学沉积的方法增加金属镍
膜的厚度。电镀液是由125 g NiSO4·6H2O，15 g NiCl2·6H2O，17 g H3BO3，
0.1 g C12H25NaO4S和500 mL去离子水配制而成的。将硅基的光子晶体作为
电镀的阴极，石墨作为阳极，在35 ℃下，施加10 V的电压进行电镀，最大电流
为0.35 A，电镀时间为5 min。电镀完成之后，迅速取出光子晶体，先用大量的
水冲洗，再用去离子水清洗之后，放入干燥箱中70 ℃下干燥30 min。利用
Hitachi-S4800型扫描电镜观察光子晶体的表面形貌和厚度。
将上述硅基底的二维金属镍光子晶体样品(以下简称为光子晶体)固定在组合旋转台
架中，利用傅里叶变换红外光谱仪(Tensor27，德国布鲁克公司)测量红外光谱特
性。测量过程中，以空光路为背底，通过调节组合旋转台，改变红外光的入射角度，
测量不同入射角度下光子晶体的红外透射光谱。测量范围400～4 000 cm-1，分
辨率4 cm-1，入射角范围θ=0°～30°，间隔5°。
在测量硝酸钠溶液时，首先滴取适量质量分数为3%的硝酸钠溶液夹于光子晶体与
另一单晶硅片之间[光子晶体正面朝向光的入射方向，如图3(a)插图所示]，迅速放
入组合旋转台架中，通过调节组合旋转台，测量不同入射角度下二维光子晶体对硝
酸钠溶液红外光谱的影响。测量范围400～4 000 cm-1，分辨率4 cm-1，入射角
范围θ=0°～30°，间隔5°。
图1是带有硅基底的金属镍的光子晶体样品的扫描电镜图像。可以看出，这个光
子晶体样品的结构参数周期大约10 μm，圆孔直径7.5～8.0 μm，厚度2.5～3.0
μm。图中显示在孔内有少量电镀镍时残留的杂质，会增强对电磁波的吸收，减弱
透射峰的峰强。
图2是在不同入射角度下光子晶体的红外透射光谱。实验测量中，由于存在Si基
底，Si的吸收峰在610 cm-1左右，波数小于1 000 cm-1的光谱结果略有影响，
但是这部分不在我们讨论的范围内。如图2所示，随着入射角度的增大，透射光
谱发生了红移，而且透射率降低。当θ=0°时，在1 450 cm-1附近出现透射峰，
而1 300～1 500 cm-1范围正好是的反对称伸缩振动频率区间；在1 640 cm-1
附近水的弯曲振动频率的透射强度较弱。
图3光子晶体滤波后硝酸钠溶液的红外透射光谱(a)和相应的红外吸收谱(b)。随着
入射角度的增大，图3(a)红外透射光谱发生了红移，这是由于光子晶体随着入射
角度增大发生了红移现象导致的。当θ=0°时，图2中在2 160 cm-1存在一个透
射的极小值，图3(a)中在2 052 cm-1处也存在透射的极小值，这个透射极小值是
由光子晶体的滤波作用产生的。图3(b)红外吸收谱，随着入射角度的增大，吸收
强度逐渐降低。图3(c)是两片单晶Si之间硝酸钠溶液的红外吸收光谱，测量方法
与有光子晶体的情形相同。图3(c)显示硝酸
钠溶液的红外吸收强度随着入射角度的变化基本是不变的，这说明在测量过程中硝
酸钠溶液基本没有蒸发，所以图3(b)中红外吸收谱的强度变化是由于光子晶体调
制红外光强度变化导致的。
通过分峰拟合1 300～1 500 cm-1范围，可以得到硝酸根的两种反对称伸缩振动
模式ν1(1 350 cm-1)，ν2(1 400 cm-1)的吸收强度(面积)，比较光子晶体对不同
振动模式的红外吸收影响。
图4为红外光入射角度对硝酸根的两种模式反对称伸缩振动ν1(1 350 cm-1)，
ν2(1 400 cm-1)的吸收强度的影响。与没有光子晶体的情形相比，光子晶体存在
时在θ=0°，ν1(1 350 cm-1)的红外吸收强度由24变为了79.3，ν2(1 400 cm-1)
的红外吸收强度由16变为了34.1；θ=30°时，ν1(1 350 cm-1)的红外吸收强度
变为了49.5，ν2(1 400 cm-1)的红外吸收强度变为了36.1。红外吸收强度明显增
强。结合图3(b)与图4，可以看出硝酸根的红外吸收强度随着角度增大而减小，主
要是由于ν1(1 350 cm-1)的强度随角度的增大逐渐的减小，而ν2(1 400 cm-1)的
强度基本保持不变，并且硝酸根的红外吸收强度的变化和光子晶体的透射率的变化
趋势基本一致。所以这里考虑到是由于光子晶体的滤波作用对红外光强进行了调制，
进而改变了硝酸根的红外吸收强度。
由于硅基底的厚度约为250 μm，超过了表面等离子体效应的作用范围，因此金属
镍的表面等离子体效应不能增强红外吸收。没有光子晶体的滤波作用时硝酸根的红
外吸收应该基本保持不变如图3(c)所示。随着入射角度的增大，硝酸根反对称伸
缩振动的红外吸收降低，这可能是由于光子晶体的滤波作用，导致不同波段的红外
光的相对强度发生变化而引起的。尽管1 200～1 500 cm-1范围是光子晶体透射
光谱中透射率较高的范围，但是随着红外光入射角度的增大，透射率逐渐降低，而
且透射峰逐渐红移。
关于随着入射角度的增大，ν1和ν2的红外吸收强度的变化，可能与这两种振动
模式有关，也可能与偏振等因素有关，还有待于进一步的研究。
研究了光子晶体滤波作用对硝酸钠水溶液红外吸收特性的影响，结果表明光子晶体
的滤波作用可以增强硝酸根离子的红外吸收。同时随着入射角度的增大，红外光强
度的降低，硝酸根离子的反对称伸缩振动的红外吸收逐渐降低，这是主要是由于硝
酸根离子的低频(1 350 cm-1)反对称伸缩振动的红外吸收降低。
*Corresponding author
【相关文献】
[1] Barth A. Biochimica et Biophysica Acta (BBA)-Bioenergetics, 2007, 1767(9): 1073.
[2] Maher R C, Cohen L F, Le Ru E C, et al. The Journal of Physical Chemistry B, 2006,
110(39): 19469.
[3] Huang G G, Han X X, Hossain M K, et al. Analytical Chemistry, 2009, 81(14): 5881.
[4] Ataka K, Yotsuyanagi T, Osawa M. The Journal of Physical Chemistry, 1996, 100(25):
10664.
[5] Osawa M. Near-Field Optics and Surface Plasmon Polaritons. Springer Berlin
Heidelberg, 2001: 163.
[6] Osawa M. Bulletin of the Chemical Society of Japan, 1997, 70(12): 2861.
[7] Miyake H, Ye S, Osawa M. Electrochemistry Communications, 2002, 4(12): 973.
[8] Fan S, Joannopoulos J D. Physical Review B, 2002, 65(23): 235112.
[9] Joannopoulos J D, Johnson S G, Winn J N, et al. Photonic Crystals: Molding the Flow of
Light. Princeton University Press, 2011.
[10] Ebbesen T W, Lezec H J, Ghaemi H F, et al. Nature，1998, 391：667.
[11] Martin-Moreno L, Garcia-Vidal F J, Lezec H J, et al. Physical Review Letters, 2001, 86(6):
1114.
[12] Krishnan A, Thio T, Kim T J, et al. Optics Communications, 2001, 200(1): 1.
[13] Williams S M, Stafford A D, Rodriguez K R, et al. The Journal of Physical Chemistry B,
2003, 107(43): 11871.
[14] Heer J, Corwin L, Cilwa K, et al. The Journal of Physical Chemistry C, 2010, 114(1): 520.
[15] Cilwa K E, McCormack M, Lew M, et al. The Journal of Physical Chemistry C, 2011,
115(34): 16910.
2024年3月9日发(作者：之秀妮)
光子晶体对硝酸钠红外吸收特性的影响
张静;孙鹏;乜振鸣;汪洁生;李春;李俊杰;元光
【摘 要】The two-dimensional photonic crystal (Ni mesh with square lattice
of 10μm)was prepared and Ni film was thickened to 3μm by
optical properties and its influence on the infrared
absorption of sodium nitrate were investigated. The results show that
there is a transmission peak centered at 1 450 cm-1 under normal
incidence,and the peak covered the fre-quencies ranging from 1 300 to 1
500 cm-1 ,the antisymmetric stretching vibration of er,the
change of absorp-tion intensities of nitrate’s antisymmetric stretching
vibration is essentially consisting with the transmittance of photonic crystal.
It indicates that the absorption intensity of sodium nitrate is improved by
the modulated infrared light.%制备了周期为10μm、孔径7.8μm左右的二维
金属镍(Ni)光子晶体(正方形晶格),并通过电镀方法增加 Ni膜的厚度至约3μm,考察
了光子晶体的红外特性及其对水溶液中硝酸根(NO-3)红外吸收特性的影响。实验
结果表明,当光垂直入射光子晶体时,在1450 cm-1附近出现透射峰,该透射峰正好
处于水溶液中 NO-3的反对称伸缩振动频率范围(1300~1500 cm-1)；经过光子
晶体对红外光的调制,1300~1500 cm-1处的红外光透射率与 NO-3的反对称伸缩
振动的红外吸收强度变化趋势基本一致,表明光子晶体对红外光强度的调制可以改
变水溶液中 NO-3的红外吸收强度。
【期刊名称】《光谱学与光谱分析》
【年(卷),期】2016(036)010
【总页数】4页(P3110-3113)
【关键词】光子晶体;红外吸收;硝酸钠
【作 者】张静;孙鹏;乜振鸣;汪洁生;李春;李俊杰;元光
【作者单位】中国海洋大学物理系，山东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，山
东 青岛 266100; 中国科学院物理研究所，北京 100190;中国海洋大学物理系，山
东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，山东 青岛 266100;中国海洋大学物理系，
山东 青岛 266100;中国科学院物理研究所，北京 100190;中国海洋大学物理系，
山东 青岛 266100
【正文语种】中 文
【中图分类】O734;O657.33
红外吸收光谱可以探测分子振动的频率、强度，是检测分子结构及其定量分析的有
力工具[1]。红外光谱技术具有分析精度高、检测速度快、重复性好等优点，但是
由于水对红外光有强吸收，使得红外光谱技术难以对水溶液中的低浓度特定分子进
行定量检测。例如海水中营养盐如硝酸盐(无机氮的主要存在形式)的含量极低(约
为10-6 mol·L-1)，常规的红外光谱技术难以对其进行检测。
纳米金属颗粒具有显著的表面增强拉曼散射(surface enhancement of Raman
scattering, SERS)效应[2-3]和表面增强红外吸收(surface-enhanced infrared
absorption effect, SEIRA)效应[4-5]，大量学者对此进行了广泛的研究。纳米金
属颗粒的红外吸收增强效应依赖于金属的特性、形状等因素，研究发现当纳米金属
颗粒的粒径小于入射光波长, 并且较为分散时, 得到的红外增强效应较好[6-7]。但
是纳米金属颗粒的形状往往难以控制。
近年来光子晶体的红外增强效应受到了广泛重视。光子晶体[8-9](photonic
crystal, PC)是一种介电常数呈周期性分布的非均匀电磁介质。Ebbesen等[10]发
现光垂直入射到二维金属微孔列阵时，在特定波长内会表现出透射增强或者减弱现
象。一般认为这种光学特性是由二维金属光子晶体的表面等离子体激元(surface
plasmon polaritons，SPPs)引起的[11-12]。Williams等[13]研究了二维金属栅
网(Ni网格，周期12.7 μm，厚度5 μm，边长6.5 μm的正方形孔，方形列阵)的
红外光学特性，并且发现十二烷烃链的亚甲基的反对称C—H伸缩振动的绝对吸
收强度增大了。Heer[14]等利用二维金属栅网，测量了金属栅网孔内与孔外的聚
苯乙烯乳胶微球的红外吸收特性，发现微球在孔内比在孔外的C—H伸缩振动(2
926 cm-1处)的红外吸收强度增加了13倍。Cilwa等[15]利用类似的二维金属栅
网吸附空气中的单个灰尘颗粒，来研究单个灰尘颗粒的组成成分。
硝酸盐是海洋中无机氮的主要存在形式，实时检测海水中硝酸根离子的含量对赤潮
等海洋灾害的预防和治理具有重要意义。本文研究了二维光子晶体对硝酸钠水溶液
的红外吸收增强特性。
实验所用药品及生产厂家如表1所示；表2所示为所用的仪器设备及生产厂家。
利用通常微电子工艺的光刻方法在单晶硅基底上制备二维金属镍的光子晶体，镍膜
厚度约为100 nm，周期约为10 μm。然后再利用电化学沉积的方法增加金属镍
膜的厚度。电镀液是由125 g NiSO4·6H2O，15 g NiCl2·6H2O，17 g H3BO3，
0.1 g C12H25NaO4S和500 mL去离子水配制而成的。将硅基的光子晶体作为
电镀的阴极，石墨作为阳极，在35 ℃下，施加10 V的电压进行电镀，最大电流
为0.35 A，电镀时间为5 min。电镀完成之后，迅速取出光子晶体，先用大量的
水冲洗，再用去离子水清洗之后，放入干燥箱中70 ℃下干燥30 min。利用
Hitachi-S4800型扫描电镜观察光子晶体的表面形貌和厚度。
将上述硅基底的二维金属镍光子晶体样品(以下简称为光子晶体)固定在组合旋转台
架中，利用傅里叶变换红外光谱仪(Tensor27，德国布鲁克公司)测量红外光谱特
性。测量过程中，以空光路为背底，通过调节组合旋转台，改变红外光的入射角度，
测量不同入射角度下光子晶体的红外透射光谱。测量范围400～4 000 cm-1，分
辨率4 cm-1，入射角范围θ=0°～30°，间隔5°。
在测量硝酸钠溶液时，首先滴取适量质量分数为3%的硝酸钠溶液夹于光子晶体与
另一单晶硅片之间[光子晶体正面朝向光的入射方向，如图3(a)插图所示]，迅速放
入组合旋转台架中，通过调节组合旋转台，测量不同入射角度下二维光子晶体对硝
酸钠溶液红外光谱的影响。测量范围400～4 000 cm-1，分辨率4 cm-1，入射角
范围θ=0°～30°，间隔5°。
图1是带有硅基底的金属镍的光子晶体样品的扫描电镜图像。可以看出，这个光
子晶体样品的结构参数周期大约10 μm，圆孔直径7.5～8.0 μm，厚度2.5～3.0
μm。图中显示在孔内有少量电镀镍时残留的杂质，会增强对电磁波的吸收，减弱
透射峰的峰强。
图2是在不同入射角度下光子晶体的红外透射光谱。实验测量中，由于存在Si基
底，Si的吸收峰在610 cm-1左右，波数小于1 000 cm-1的光谱结果略有影响，
但是这部分不在我们讨论的范围内。如图2所示，随着入射角度的增大，透射光
谱发生了红移，而且透射率降低。当θ=0°时，在1 450 cm-1附近出现透射峰，
而1 300～1 500 cm-1范围正好是的反对称伸缩振动频率区间；在1 640 cm-1
附近水的弯曲振动频率的透射强度较弱。
图3光子晶体滤波后硝酸钠溶液的红外透射光谱(a)和相应的红外吸收谱(b)。随着
入射角度的增大，图3(a)红外透射光谱发生了红移，这是由于光子晶体随着入射
角度增大发生了红移现象导致的。当θ=0°时，图2中在2 160 cm-1存在一个透
射的极小值，图3(a)中在2 052 cm-1处也存在透射的极小值，这个透射极小值是
由光子晶体的滤波作用产生的。图3(b)红外吸收谱，随着入射角度的增大，吸收
强度逐渐降低。图3(c)是两片单晶Si之间硝酸钠溶液的红外吸收光谱，测量方法
与有光子晶体的情形相同。图3(c)显示硝酸
钠溶液的红外吸收强度随着入射角度的变化基本是不变的，这说明在测量过程中硝
酸钠溶液基本没有蒸发，所以图3(b)中红外吸收谱的强度变化是由于光子晶体调
制红外光强度变化导致的。
通过分峰拟合1 300～1 500 cm-1范围，可以得到硝酸根的两种反对称伸缩振动
模式ν1(1 350 cm-1)，ν2(1 400 cm-1)的吸收强度(面积)，比较光子晶体对不同
振动模式的红外吸收影响。
图4为红外光入射角度对硝酸根的两种模式反对称伸缩振动ν1(1 350 cm-1)，
ν2(1 400 cm-1)的吸收强度的影响。与没有光子晶体的情形相比，光子晶体存在
时在θ=0°，ν1(1 350 cm-1)的红外吸收强度由24变为了79.3，ν2(1 400 cm-1)
的红外吸收强度由16变为了34.1；θ=30°时，ν1(1 350 cm-1)的红外吸收强度
变为了49.5，ν2(1 400 cm-1)的红外吸收强度变为了36.1。红外吸收强度明显增
强。结合图3(b)与图4，可以看出硝酸根的红外吸收强度随着角度增大而减小，主
要是由于ν1(1 350 cm-1)的强度随角度的增大逐渐的减小，而ν2(1 400 cm-1)的
强度基本保持不变，并且硝酸根的红外吸收强度的变化和光子晶体的透射率的变化
趋势基本一致。所以这里考虑到是由于光子晶体的滤波作用对红外光强进行了调制，
进而改变了硝酸根的红外吸收强度。
由于硅基底的厚度约为250 μm，超过了表面等离子体效应的作用范围，因此金属
镍的表面等离子体效应不能增强红外吸收。没有光子晶体的滤波作用时硝酸根的红
外吸收应该基本保持不变如图3(c)所示。随着入射角度的增大，硝酸根反对称伸
缩振动的红外吸收降低，这可能是由于光子晶体的滤波作用，导致不同波段的红外
光的相对强度发生变化而引起的。尽管1 200～1 500 cm-1范围是光子晶体透射
光谱中透射率较高的范围，但是随着红外光入射角度的增大，透射率逐渐降低，而
且透射峰逐渐红移。
关于随着入射角度的增大，ν1和ν2的红外吸收强度的变化，可能与这两种振动
模式有关，也可能与偏振等因素有关，还有待于进一步的研究。
研究了光子晶体滤波作用对硝酸钠水溶液红外吸收特性的影响，结果表明光子晶体
的滤波作用可以增强硝酸根离子的红外吸收。同时随着入射角度的增大，红外光强
度的降低，硝酸根离子的反对称伸缩振动的红外吸收逐渐降低，这是主要是由于硝
酸根离子的低频(1 350 cm-1)反对称伸缩振动的红外吸收降低。
*Corresponding author
【相关文献】
[1] Barth A. Biochimica et Biophysica Acta (BBA)-Bioenergetics, 2007, 1767(9): 1073.
[2] Maher R C, Cohen L F, Le Ru E C, et al. The Journal of Physical Chemistry B, 2006,
110(39): 19469.
[3] Huang G G, Han X X, Hossain M K, et al. Analytical Chemistry, 2009, 81(14): 5881.
[4] Ataka K, Yotsuyanagi T, Osawa M. The Journal of Physical Chemistry, 1996, 100(25):
10664.
[5] Osawa M. Near-Field Optics and Surface Plasmon Polaritons. Springer Berlin
Heidelberg, 2001: 163.
[6] Osawa M. Bulletin of the Chemical Society of Japan, 1997, 70(12): 2861.
[7] Miyake H, Ye S, Osawa M. Electrochemistry Communications, 2002, 4(12): 973.
[8] Fan S, Joannopoulos J D. Physical Review B, 2002, 65(23): 235112.
[9] Joannopoulos J D, Johnson S G, Winn J N, et al. Photonic Crystals: Molding the Flow of
Light. Princeton University Press, 2011.
[10] Ebbesen T W, Lezec H J, Ghaemi H F, et al. Nature，1998, 391：667.
[11] Martin-Moreno L, Garcia-Vidal F J, Lezec H J, et al. Physical Review Letters, 2001, 86(6):
1114.
[12] Krishnan A, Thio T, Kim T J, et al. Optics Communications, 2001, 200(1): 1.
[13] Williams S M, Stafford A D, Rodriguez K R, et al. The Journal of Physical Chemistry B,
2003, 107(43): 11871.
[14] Heer J, Corwin L, Cilwa K, et al. The Journal of Physical Chemistry C, 2010, 114(1): 520.
[15] Cilwa K E, McCormack M, Lew M, et al. The Journal of Physical Chemistry C, 2011,
115(34): 16910.