2024年5月9日发(作者：锁忆丹)
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电子・髓 第１ ３卷第３期
２００２年３月
３ Ｍａｆ．２００２
Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ（）Ｄｔｏｅ【ｅｃｔｒｏｎ１ｃｓ・Ｌａｓｅｒ
Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ模型下人静脉组织的光学特性
许静芬 ，魏华江 ，李晓原 ，巫国勇。．魏冬季
（１．广东药学院物理教研室．广州５１０２２４；２．中山医科大学激光医学研究室．广州５１００８９；３．中山医科大学第一附属医院．￡
胸外科，广州５１００８０）
摘要：本文测量了人静脉对Ｈｅ—Ｎｅ激光的反射和透射传输特性 实验采用两积分球系统和渡长为６３２．８
ｎｍ的Ｈｅ—Ｎｅ激光器．并根据测量数据受采用Ｋｕｂｅ［ｋａ Ｍｕｎｋ（ＫＭ）模型分析和计算了人静脉组织对谚
波长激光的吸收系数、散射系数受 的光强，（ ）及前向散射通量 （ ）和后向散射通量 （ｒ］的变化情
况．结果表明．不同的静脉组织的侵反射率和透射率有明显差别：对激光的吸收系数和散射系数也有明
显的不同｝ （ ）、ｉ（ ）和 （ ）的变化情况也有明显的区别。
关键词：＾：Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ—Ｍ）模型：Ｈｅ—Ｎｅ激光：静脉｝光学特性
中围分类号：Ｒ３ｌ８．５１ 文献标识码：Ａ 文章编号：１ ００５ ００８６ｆ２００２）０３＿０３Ｉｉ ０ｌ
Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ Ｈｕｍａｎ Ｖｅｉｎｓ Ｔｉｓｓｕｅ ｉｎ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ Ｍｏｄｅｌ ａｔ
Ｈｅ—Ｎｅ Ｌａｓｅｒ ｉｎ Ｖｉｔｒｏ
ＸＵ Ｊｉｎｇ—ｆｅｎ ．ｗＥＩ Ｈｕａ—ｊｉａｎｇ，ｌ Ｉ Ｘｉａｏ—ｙｕａｎ ．ｗＵ Ｇｕｏ—ｙｏｎｇ ．ｗＥＩ Ｄｏｎｇ ｉｉ。
（１ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｄｅｐｔ ｏｆ Ｇｕａｎｇｄｏｎｇ Ｃｏ［１ｅｇｅ ｏｆ Ｐｈａｒｍａｃｙ－Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１０２２｛－Ｃｈｉｎａ：２．Ｌａｓｅｒ Ｍｅｄｉｃｉｎｅ
Ｄｅｐｔ ｏｆ ＳＵＮ Ｙａｔ、ｓｅｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｅｄｉｃａ［Ｓｃｉｅｎｃｅｓ，Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１００８９ Ｃｈｉｎａ；３ Ｆｒｉｓｔ Ａｆｆｉ Ｌｉａｔｅｄ
Ｈｏｓｐｉｔａｌ ｏｆ ＳＵＮ Ｙａｔ ｓｅｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｅｄｉｃａｌ Ｓｃｉｅｎｃｅｓ－Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１００８０・Ｃｈｉｎａ）
Ａｂｓｔｒａｃｔ Ｔｈｅ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔｒａｎｓｍｉｔｔａｎｃｅ ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ ｖ＃￣ｙｅ ｓｔｕｄｉｅｄ．Ａｎ Ｈｅ Ｎｅ ｌａｓｅｒ
（６３２．８ ｎｍ）ｗａｓ ｕｓｅｄ ｉｎ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ Ｔｈｅ ｎｌｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ￣，ｇｅ ｒｅ ｐｅｒｆｏｒｍｅｄ ｗｉｔｈ ｔｗｕ ｓｔａｎｄａｒｄ ｉｎｔｅｇｒａｔ
ｉｎｇ ｓｐｈｅ ｒｅ ｓｙｓｔｅｍ．Ｔｈｅ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ．ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ａｎｄ ｔｈｅ ｃｈａｎｇｅｓ ｏｆ ｔｏｔａｌ ｏｐｔｉｃａｌ ｉｎ
ｔｅｎｓｉｔｉｅｓ （ ）．ｆｏｒｗａｒｄ ｓｃａｔｔｅ ｒｉｎｇ ｆｌｕｘ ｉ（ ），ｂａｃｋｗａｒｄ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｆｌｕｘ （ ）∞ａ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ ｏｆ
ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ￣－ｅｒｅ ｅｖａ Ｌｕａｔｅｄ ａｎｄ ａｎａ Ｌｙｚｅｄ ｆｒｏｍ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｅｄ ｄａｔａ ｂｙ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）ｍｏｄｅ［
Ｔｈｅ ｒｅｓｕ Ｌｔｓ ０ｆ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｓｈｏｗｅｄ ｔｈａｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ ｏｆ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆ Ｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔ ｒａｎｓｍｉｔｔａｎｇｅ
ｂｅｌｗｅｅｎ ｄｉｆｆｅｒｅｍ ｖｅｉｎｓ ａＩ ６３２ ８ ｎｍ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｏｆ Ｈｅ—Ｎｅ ｌａｓｅｒ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ－ｔｈｅ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ
ａｎｄ ｔｈｅ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ｏｆ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｖｅｉｎｓ￣，ｖｅ ｒｅ ｏｂｖｉｏｕｓｌｙ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ Ｔｈｅ ｃｈａｎｇｅｓ ｏｆ，（ ）－ｉ（ｉ １－ａｎｄ
，（ ）ａｓ ａ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｈｕｒ￣ｔａｎ ｖｅｉｎｓ ｗｅ￣ｅ ａｌｓｏ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ．
Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：Ｈｕ［ｕｓｎ ｖｅｉｎｓ１ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）ｍｏｄｅｌ；Ｈｅ Ｎｅ【ａｓｅｒ；Ｏｐｔｉｃａ Ｌ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ
１ 引 言
随着激光在医学方面的应用日益广泛，激光在治
采用两个标准积分球系统对新鲜离体人静脉组织在
Ｋ Ｍ模型下对６３２．８ ｎｎｌ的Ｈｅ—Ｎｅ激光的散射与吸
收特性进行了测量、计算及分析
疗心血管疾病中的应用受到人们的重视 ］，因此，对
于光通过血管的各种光学性质的了解就显得十分必
要。但是，血管的微观结构比较复杂，影响光学性质的
因素也比较多，微观的分析是不可能的。然而，宏观的
光线在混浊介质的唯像理论可以作为血管的光学模
型的近似。
２材料和方法
２、１激光光源
采用６３２．８ ｎｒａ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光器．激光参数
是：功率为２．０ ｍｗ 光斑直径为２ ｍｍ；辐照能流率
为ｌ９．９ ｉｌｌＷ／Ｃｌｌｌ：。
本文将Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）模型应用于血管，
骏藕日期：Ｚ００１一Ｏ６—２５
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３ｌ２・
电子・曩 ２００２年第１３卷
２．２实验装置
一
一
实验装置由激光器、分束器、光栏、２个积分球及
漫反射测定仪组成 实验用一积分球收集静脉样本表
面所有的漫反射光线．用另一积分球收集所有透射光
一一
（Ａ＋Ｓ）ｉ＋Ｓｊ１
（１）
（Ａ＋ｓ）ｊ＋Ｓｉ
Ｊ ｕ３７
边界条件是：ｚ一０． ＝０；ｚ＝Ｘ， Ｉ 一１。在一般情
况下．Ｓ和 是 的函数，而这种函数关系是不知道
线。测量光路参见文献［３］。
２．３标本制备
实验用人新鲜离体胃大网膜静脉和肝门静脉 样
的。在这里我们认为在ｘ范围Ａ／Ｓ和（ ＋Ｓ）／ｓ是
不变的；而 是变量 于是上逑微分方程的解为 ：
ｉ（ ）＝（ｎｓｉｎｈ≠十６ｃ０ｓｈ≠）／（ａｓｉｎｈ￣－－ｂｃｏｓｈ＠）Ｉ
）：ｓ１刀ｂ ／（口ｓｉｎｈ ＋ 。ｓｈ中） ‘。
本取下即用生理盐水保存并置冰箱冷藏，实验时取
出．全过程在３ ｈ内完成 制备方法是：剥去样本外侧
的脂肪组织，将血管沿轴向切开，用生理盐水冲洗后
用特制的固定片（不透光的黑色薄片，其中钻１个直
径为５ ＩＴｌｍ的圆孔）平展于圆孔并用透明胶布将标本
（标本面积为７．２ ｍｍ×ｌ ２．４ ｍｍ）两端粘贴固定，放
式中：Ⅱｊ（Ｊ４－＿Ｓ）／Ｓ；６一
（ ＝０）时的值，即
！一ｌ； ＝ｂｓｘ； ＝ｂｓＸ 于
是宏观量 和丁就可以得到，分别是 一（ ＝Ｘ）和ｉ
Ｒ＝ｓｉｎｈｑ￣／（ａｓｉｎｈ －－ｂｃｏｓｈ ）’
丁一６／（ｄｓｉｎｈ西下６ｃ。ｓｈ ） ｝ （３）
置于２积分球之问后用于测量
２．４测量方法
这里当３２＝Ｘ时的直接反射予以忽略 在坐标 的总
的光强』（ ）等于 （ ）和Ｊ（ ）之和。于是从（２）式立
即可得出：
，＝
ｄ Ｓ １ｎ ｎ 十 ｃ０ ｎ ｓ
漫反射率采用置换法测量 －。先测量漫反射标准
板的反射值Ｋ ，再测量样品的漫反射值Ｋ ．最后由
公式Ｒ＝（Ｋ ／Ｋ ）Ｐ计算漫反射率。其中Ｐ为相应波
长对应的漫反射标准板的反射率 透射率由公式Ｔ一
， 』 计算。其中， 为通过标本的透射量；』 为总透射
量。激光照射从内侧到外删，分别肘每种组织作同样
条件的８次测量，所测数据有很好的重复性 统计学
处理是利用电子计算机调用ＳＰＳＳ ８．０ ｆｏｒ ｗｉｎｄｏｗｓ
统计软件进行ｆ检验。
由Ｋ—Ｍ模型Ｂ一可知，当光人射到厚度为Ｘ（ｃｍ）
的平行层混浊介质时，认为它的散射光只有两部分，
即前向散射和后向散射，如图ｌ所示。我们假定在位
置ｚ的前向散射和后向散射通量分别为ｉ（ｚ）和，
（ ）。从样品内部出来的后向散射光反映了介质的反
射性质，用反射系数Ｒ表示；前向散射光就是透射，
（４）
从（３）式叉可推出：
Ａ＝［（１＋ 。＋丁 ）／２Ｒ—１］ｓ］
ｓ一 ｈ ［１－Ｒ／ （ａ＋ｂ）］ 幅
这样就把实验可以得到的 及７１和介质的 及
＿４联系起来了 如果将胃大网膜静脉和肝门静脉组织
看作是平行的混浊介质，厚度分别为ｘ 和ｘ ，吸收
系数和散射系数分别是 和Ｓ 与 ！和ｓ ．这样就
可根据实验测量的数据及Ｋ—Ｍ模型的计算公式，并
通过电子计算机在Ｐｗｉｎ９８下调用Ｅｘｃｅｌ８．０中的函
数功能进行计算处理。
由透射系数丁表示。于是得出和介质的吸收系数
（ｅｒａ ）、散射系数Ｓ（ｃｍ ）有关的一组基本方程：
～ Ｒ
２结 果
２．１ 胃大网膜静脉（ａ）和肝门静脉（ｂ）的吸收系数和
散射系数
采用６３２．８ ｎｍ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光照射静脉组
织．测定漫反射率和透射率的结果如表１所示。
＼Ｉ
¨
、
、
』
，
’
、
，
ｉ
表１ 静脉对Ｈｅ・Ｎｅ激光的漫反射率和透射率（ｉ±５）
Ｔ＾ｂ １ Ｔｈｅ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔｒａｎｓｍｉｔｔａｎｃｅ
一厂 ，
［（ ： ）／ｃｍ ］ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ
ｌ
圈ｌ Ｋ—Ｍ模型
Ｆｉｇ．１ Ｋ－Ｍ ｍｏｄｅｌ
由表１可见，不同静脉对渡长为６３２．８ Ｄｍ的
Ｈｅ—Ｎｅ激光的漫反射率有明显的差别（ ＜０．Ｏ１）；其
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第３期 许静莽等：Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ模型下』、静脉组织的光学特性
・
３１ ３・
相应波长的透射率也有明显不同（Ｐ＜ｏ．０１） 由测量
结果并按Ｋ Ｍ模型分别计算胃大网膜静脉和肝门
静脉对６３２．８ ｎｍ Ｈｅ Ｎｅ激光的吸收和散射系数（表
衰２静脉 ）和静脉＜ｂ）在Ｋ—Ｍ模型下
２） （测得胃大网膜静脉和肝门静脉的平均厚度分别
为０．１Ｏ０＋０．Ｏ１０ ｍｍ和０．２８０＋０．０１ ２ ｍｍ）。
２．２ 胃大网膜静脉和肝门静脉中的光强
利用公式（２）和（４）式及上述结果，町通过电子计
算机在Ｐｗｉｎ９８下调用Ｅｘｃｅｌ８．０的计算功能计算出
的吸收系数和散射系数［（ ＝ｓ）／ｃｍ ：
Ｔａｂ．２ Ｔｈｅ ａｌ￣ｏｒｐｔｉｏｎ ａｎｄ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔｓ
ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎ（ａ）ａｎｄ ｖｅｉｎ（ｂ）ｉｎ
在Ｋ—Ｍ模型下，胃大网膜静脉（ａ】、肝门静脉（ｂ）组
织中的 （ ）、ｉ（ ）和ｉ（ ）随 的变化情况．并通过电
子计算机的自动作图功能进行作图，分别得出胃大网
Ｋ—Ｍ ｍｏｄｅｌ （ ± ）／ｃｍ。］
Ｗａｖｅ Ｌｅｎｇｔｈ Ｈ… ｉｎ￡ ｌＨ㈣ｎ ｖｅｉｎ ｂ
Ａ． １ Ｓ ｌ Ａ ｚ ｌ Ｓ＝
Ｓ３２ ８ ９．２０±２．２７ ｌ Ｂ７ ｔｔ｝：Ｏ ２ｌｌｌ ４￣４４－２ ７８ｌ ２０ ０９± ３１
—
膜动脉和肝门静脉组织在Ｋ Ｍ模型下，（ ）、 （ ）和
７ ）随 变化的曲线，如图２、图３所示。
●＿＿，ｌ
——
●一Ｊｆ １ 一
／
；０
０
一 一，ｆ ）
寄０
要
０
０
Ｏ
ｐｍ
图２人静脉（ａ）在Ｋ—Ｍ模型下的光强随 的变化情况
Ｆｉｇ．２ Ｔｈｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｉｅｓ ｏｆ ６３２・８ ｎｍ ｉｎ
ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎ（ａ）ＹＳ．Ｘ ｉｎ Ｋ・Ｍ ｍｏｄｅｌ
圈３人静脉（ｂ 和ＫＭ模型下的光强随 的变化情况
Ｆｉｇ．３ Ｔｈｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｉｅｓ ｏｆ ６３２ ８ Ｅｌｍ ｉｎ
ｈｕｍａｌｌ ｖｅｉｎ［ｈ）ＶＳ ｉｎ Ｋ・Ｍ ｍｏｄｅｌ
致。
３讨论
生物组织对激光的吸收和散射特性等光学性质
是激光临床应用的基础 不同的生物组织由于其构成
的成分结构不同，光学性质也不同，即表现为光学参
数的不同。目前，临床上进行激光的血管内照射，大多
采用Ｈｅ．Ｎｅ激光器输出的６３２．８ ｎｍ激光 ，即红色
光。其研究近几十年得到迅速的发展一 ，治疗方法是
将Ｈｅ．Ｎｅ激光通过光纤长时间导入血管内照射一是
一
激光与组织相互作用．在入射面出现漫反射现
象。漫反射的大小受到组织的成分、结构及表面粗糙
程度等的影响．漫反射的差异反映了激光进入照射组
织激光量的不同 如果组织对激光的漫反射率大，
进入组织的激光量则减少。由表ｌ可见，胃大网膜静
脉和肝门静脉对６３２．８ ｎｍ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光的漫
反射率和透射率明显不同。从表２可见，不同的静脉
的吸收系数有明显差异，胃大网膜静脉的吸收系数明
显较肝门静脉的要小。而静脉的散射系数也有明显差
异，胃大网膜静脉的散射系数明显较肝门静脉的要
大。从图２和图３可见，，（ ）、ｉ（ ）和，（ ）在肝门静
种有损伤的方法，它不仅使患者痛苦．而且存在着
交叉感染 为了避免光纤刺人血管内，达到无损伤光
疗．有人提出了无损伤的激光治疗方法一 ，是用激光
直接照射，首先激光必须能通过皮肤、皮肤下软组织
和血管等组织才能达到血液中 因此． 解皮肤浅表
组织、角质层、血管和血液等组织的光学性质，对激光
脉组织中的衰减明显较在胃大网膜静脉组织中要大，
而肝门静脉组织表面（即在曲线中 的最大值处）的
（ ）明显较胃大网膜静脉组织表面的要大，在穿透动
的临床应用具有十分重要的意义。但是，到目前为止，
采用Ｋ．Ｍ模型来分析和计算血管的光学性质研究
报道极为少见 本实验测量了血管组织对激光的漫反
射率和透射率，并根据Ｋ Ｍ模型分析与计算其吸收
脉和静脉组织时（即 ＝０处），肝门静脉组织的 （ ）
及 （ ）明显较胃大网膜静脉组织的要小。可见，这主
要是由于不同的静脉组织的结构及组成成分不同所
系数和散射系数及在组织中光强的变化情况。研究表
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电子・瓤 ２００２年第１ ３卷
明，采用Ｋ—Ｍ模型可更清楚地了解不同的静脉对
Ｈｅ—Ｎｅ激光的漫反射和透射性质、吸收和散射性质
１９９４，１７５（１） ８４ ８９．
［６］杨远龙，李富铭．激光穿透皮肤的物理模型ｌＪ］应用激
光一１９８５，５（３）：１２７ １３ｏ
以及其光强的变化情况．其结果对Ｈｅ Ｎｅ激光进行
血管疾病等的临床治疗作用机理的探讨及临床应用
提供参考。
参考文献
［７］Ｓ［ｉｎｅｙ Ｄ，Ｗｏｉｂａｒｓｈｔ Ｍ．Ｓａｆｅｔｙ ｗｉｔｈ Ｌａｓｅｒ ａｎｄ ｏｔｈｅｒ
ｏｐｔｉｃａｌ ｓｏｕｒｃｅｓ［Ｍ］．Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ：Ｐｌｅｎｕｍ，１ ９８０．１ ６４－
ｌ６８．
［８：Ｓｐｌｉｎｔｅｒ Ｒ，Ｃｈｅｏｎｇ Ｗ Ｆ—Ｖａｎ Ｇｅｍｅｒｔ Ｍ Ｊ Ｃ，ｅｔ ａｌ－Ｉｎ
ｖｉｔｒｏ ｏｐｔｉｃａ］ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｔ ｈｕｍａｎ ａｎｄ ｃａｎｉｎｅ ｂｒａｉｎ ａｎｄ
Ｆａｕｇｈｔ Ｗ Ｅ．Ｉ ａｗｒｅｎｅｅ Ｐ Ｆ．Ｖａｓｃｕ［ａｒ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ ｏｔ
ｕｒｉｎａｒｙ Ｍａｄｄｅｒ ｔｉｓｓｕｅｓ【１ ．ｊ．ＲｉＰ ｓ ｒｇ．Ｊ￣ｌｅｄ、ｌ ９８９，９
（１）：３７．
－
ＬａｓｅｒｓｌＪ］Ｓｕｒｇ（Ｔｉｎ Ｎｏｒｔｈ Ａｍ，１９９２，７２（３）：６８１
刘枢晓．，周凌云，侯靖边等．Ｈｅ Ｎｅ激光血管内照射对
动脉血携氧能力的影响及其机理研究光电子－激光，
１９９９，１０（２）：１ ５１．
９］榇 清，成柏华．朱雅芬，等．血管内照射Ｈｅ Ｎｅ对人
体周血Ｔ淋巴亚群及ＮＫ细胞的影响ｌＪ 激光生物
学．ｉ ９９６．５：８１７
魏华江，李晓原，刘小星，等．Ｋ Ｍ模型下的免血管对
Ａｒ 激光的散射与嗳收特性［Ｊ］ 光电子・激光，Ｚ００１，
ｌ２（４）：４２０ ４２４．
：ｌＯ］刘筑闻．关于弱激光血管内照射疗法的几点问题ｌＪ］
激光生物学，１９９６，５：８４９．
：１１：孟继武，任新光无损伤激光光疗的探索ｌＪ：．中国激光
医学杂志，１９９８—７（３）：１７８ １７９．
高光煌，张桂素，陈宗礼，等皮肤的激光漫反射比测定
＿Ｊ］中国激光，１９８５—１２（１２）：７３２．
Ｓｅｉｙａｍａ Ａ，Ｓ Ｓ Ｃｈｅｎ Ｓ Ｓ．Ｈ Ｋｏｓａｋａ Ｈ，“ａ１．Ｍ Ｌ—
ｃｒｏｓｐｅｃｔｒ ０ｐ Ｌｃ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ ｔｈｅ ｏｐｔｉｃａｌ ｐｒｏｅｒｔ［ｅｓ
怍者简介：
许静莽（１ ９６４一）．女，广东＾．广东药学院物理教研室讲师－从事医
ｏｆ ｒａｔ ｌｉｖｅｒ ｉｎ ｔｈｅ ｖｉｓｉｂｌｅ ｒｅｇｉｏｎ［Ｊ］ ，Ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ，
药物理学的教学与激光医学的研究工作
2024年5月9日发(作者：锁忆丹)
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２００２年３月
３ Ｍａｆ．２００２
Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ（）Ｄｔｏｅ【ｅｃｔｒｏｎ１ｃｓ・Ｌａｓｅｒ
Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ模型下人静脉组织的光学特性
许静芬 ，魏华江 ，李晓原 ，巫国勇。．魏冬季
（１．广东药学院物理教研室．广州５１０２２４；２．中山医科大学激光医学研究室．广州５１００８９；３．中山医科大学第一附属医院．￡
胸外科，广州５１００８０）
摘要：本文测量了人静脉对Ｈｅ—Ｎｅ激光的反射和透射传输特性 实验采用两积分球系统和渡长为６３２．８
ｎｍ的Ｈｅ—Ｎｅ激光器．并根据测量数据受采用Ｋｕｂｅ［ｋａ Ｍｕｎｋ（ＫＭ）模型分析和计算了人静脉组织对谚
波长激光的吸收系数、散射系数受 的光强，（ ）及前向散射通量 （ ）和后向散射通量 （ｒ］的变化情
况．结果表明．不同的静脉组织的侵反射率和透射率有明显差别：对激光的吸收系数和散射系数也有明
显的不同｝ （ ）、ｉ（ ）和 （ ）的变化情况也有明显的区别。
关键词：＾：Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ—Ｍ）模型：Ｈｅ—Ｎｅ激光：静脉｝光学特性
中围分类号：Ｒ３ｌ８．５１ 文献标识码：Ａ 文章编号：１ ００５ ００８６ｆ２００２）０３＿０３Ｉｉ ０ｌ
Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ Ｈｕｍａｎ Ｖｅｉｎｓ Ｔｉｓｓｕｅ ｉｎ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ Ｍｏｄｅｌ ａｔ
Ｈｅ—Ｎｅ Ｌａｓｅｒ ｉｎ Ｖｉｔｒｏ
ＸＵ Ｊｉｎｇ—ｆｅｎ ．ｗＥＩ Ｈｕａ—ｊｉａｎｇ，ｌ Ｉ Ｘｉａｏ—ｙｕａｎ ．ｗＵ Ｇｕｏ—ｙｏｎｇ ．ｗＥＩ Ｄｏｎｇ ｉｉ。
（１ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｄｅｐｔ ｏｆ Ｇｕａｎｇｄｏｎｇ Ｃｏ［１ｅｇｅ ｏｆ Ｐｈａｒｍａｃｙ－Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１０２２｛－Ｃｈｉｎａ：２．Ｌａｓｅｒ Ｍｅｄｉｃｉｎｅ
Ｄｅｐｔ ｏｆ ＳＵＮ Ｙａｔ、ｓｅｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｅｄｉｃａ［Ｓｃｉｅｎｃｅｓ，Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１００８９ Ｃｈｉｎａ；３ Ｆｒｉｓｔ Ａｆｆｉ Ｌｉａｔｅｄ
Ｈｏｓｐｉｔａｌ ｏｆ ＳＵＮ Ｙａｔ ｓｅｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｅｄｉｃａｌ Ｓｃｉｅｎｃｅｓ－Ｇｕａｎｇｚｈｏｕ ５１００８０・Ｃｈｉｎａ）
Ａｂｓｔｒａｃｔ Ｔｈｅ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔｒａｎｓｍｉｔｔａｎｃｅ ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ ｖ＃￣ｙｅ ｓｔｕｄｉｅｄ．Ａｎ Ｈｅ Ｎｅ ｌａｓｅｒ
（６３２．８ ｎｍ）ｗａｓ ｕｓｅｄ ｉｎ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ Ｔｈｅ ｎｌｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ￣，ｇｅ ｒｅ ｐｅｒｆｏｒｍｅｄ ｗｉｔｈ ｔｗｕ ｓｔａｎｄａｒｄ ｉｎｔｅｇｒａｔ
ｉｎｇ ｓｐｈｅ ｒｅ ｓｙｓｔｅｍ．Ｔｈｅ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ．ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ａｎｄ ｔｈｅ ｃｈａｎｇｅｓ ｏｆ ｔｏｔａｌ ｏｐｔｉｃａｌ ｉｎ
ｔｅｎｓｉｔｉｅｓ （ ）．ｆｏｒｗａｒｄ ｓｃａｔｔｅ ｒｉｎｇ ｆｌｕｘ ｉ（ ），ｂａｃｋｗａｒｄ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｆｌｕｘ （ ）∞ａ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ ｏｆ
ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ￣－ｅｒｅ ｅｖａ Ｌｕａｔｅｄ ａｎｄ ａｎａ Ｌｙｚｅｄ ｆｒｏｍ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｅｄ ｄａｔａ ｂｙ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）ｍｏｄｅ［
Ｔｈｅ ｒｅｓｕ Ｌｔｓ ０ｆ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｓｈｏｗｅｄ ｔｈａｔ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ ｏｆ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆ Ｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔ ｒａｎｓｍｉｔｔａｎｇｅ
ｂｅｌｗｅｅｎ ｄｉｆｆｅｒｅｍ ｖｅｉｎｓ ａＩ ６３２ ８ ｎｍ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｏｆ Ｈｅ—Ｎｅ ｌａｓｅｒ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ－ｔｈｅ ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ
ａｎｄ ｔｈｅ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ ｏｆ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｖｅｉｎｓ￣，ｖｅ ｒｅ ｏｂｖｉｏｕｓｌｙ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ Ｔｈｅ ｃｈａｎｇｅｓ ｏｆ，（ ）－ｉ（ｉ １－ａｎｄ
，（ ）ａｓ ａ ｆｕｎｃｔｉｏｎ ｏｆ ｈｕｒ￣ｔａｎ ｖｅｉｎｓ ｗｅ￣ｅ ａｌｓｏ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ．
Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：Ｈｕ［ｕｓｎ ｖｅｉｎｓ１ Ｋｕｂｅｌｋａ—Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）ｍｏｄｅｌ；Ｈｅ Ｎｅ【ａｓｅｒ；Ｏｐｔｉｃａ Ｌ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ
１ 引 言
随着激光在医学方面的应用日益广泛，激光在治
采用两个标准积分球系统对新鲜离体人静脉组织在
Ｋ Ｍ模型下对６３２．８ ｎｎｌ的Ｈｅ—Ｎｅ激光的散射与吸
收特性进行了测量、计算及分析
疗心血管疾病中的应用受到人们的重视 ］，因此，对
于光通过血管的各种光学性质的了解就显得十分必
要。但是，血管的微观结构比较复杂，影响光学性质的
因素也比较多，微观的分析是不可能的。然而，宏观的
光线在混浊介质的唯像理论可以作为血管的光学模
型的近似。
２材料和方法
２、１激光光源
采用６３２．８ ｎｒａ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光器．激光参数
是：功率为２．０ ｍｗ 光斑直径为２ ｍｍ；辐照能流率
为ｌ９．９ ｉｌｌＷ／Ｃｌｌｌ：。
本文将Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ（Ｋ Ｍ）模型应用于血管，
骏藕日期：Ｚ００１一Ｏ６—２５
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３ｌ２・
电子・曩 ２００２年第１３卷
２．２实验装置
一
一
实验装置由激光器、分束器、光栏、２个积分球及
漫反射测定仪组成 实验用一积分球收集静脉样本表
面所有的漫反射光线．用另一积分球收集所有透射光
一一
（Ａ＋Ｓ）ｉ＋Ｓｊ１
（１）
（Ａ＋ｓ）ｊ＋Ｓｉ
Ｊ ｕ３７
边界条件是：ｚ一０． ＝０；ｚ＝Ｘ， Ｉ 一１。在一般情
况下．Ｓ和 是 的函数，而这种函数关系是不知道
线。测量光路参见文献［３］。
２．３标本制备
实验用人新鲜离体胃大网膜静脉和肝门静脉 样
的。在这里我们认为在ｘ范围Ａ／Ｓ和（ ＋Ｓ）／ｓ是
不变的；而 是变量 于是上逑微分方程的解为 ：
ｉ（ ）＝（ｎｓｉｎｈ≠十６ｃ０ｓｈ≠）／（ａｓｉｎｈ￣－－ｂｃｏｓｈ＠）Ｉ
）：ｓ１刀ｂ ／（口ｓｉｎｈ ＋ 。ｓｈ中） ‘。
本取下即用生理盐水保存并置冰箱冷藏，实验时取
出．全过程在３ ｈ内完成 制备方法是：剥去样本外侧
的脂肪组织，将血管沿轴向切开，用生理盐水冲洗后
用特制的固定片（不透光的黑色薄片，其中钻１个直
径为５ ＩＴｌｍ的圆孔）平展于圆孔并用透明胶布将标本
（标本面积为７．２ ｍｍ×ｌ ２．４ ｍｍ）两端粘贴固定，放
式中：Ⅱｊ（Ｊ４－＿Ｓ）／Ｓ；６一
（ ＝０）时的值，即
！一ｌ； ＝ｂｓｘ； ＝ｂｓＸ 于
是宏观量 和丁就可以得到，分别是 一（ ＝Ｘ）和ｉ
Ｒ＝ｓｉｎｈｑ￣／（ａｓｉｎｈ －－ｂｃｏｓｈ ）’
丁一６／（ｄｓｉｎｈ西下６ｃ。ｓｈ ） ｝ （３）
置于２积分球之问后用于测量
２．４测量方法
这里当３２＝Ｘ时的直接反射予以忽略 在坐标 的总
的光强』（ ）等于 （ ）和Ｊ（ ）之和。于是从（２）式立
即可得出：
，＝
ｄ Ｓ １ｎ ｎ 十 ｃ０ ｎ ｓ
漫反射率采用置换法测量 －。先测量漫反射标准
板的反射值Ｋ ，再测量样品的漫反射值Ｋ ．最后由
公式Ｒ＝（Ｋ ／Ｋ ）Ｐ计算漫反射率。其中Ｐ为相应波
长对应的漫反射标准板的反射率 透射率由公式Ｔ一
， 』 计算。其中， 为通过标本的透射量；』 为总透射
量。激光照射从内侧到外删，分别肘每种组织作同样
条件的８次测量，所测数据有很好的重复性 统计学
处理是利用电子计算机调用ＳＰＳＳ ８．０ ｆｏｒ ｗｉｎｄｏｗｓ
统计软件进行ｆ检验。
由Ｋ—Ｍ模型Ｂ一可知，当光人射到厚度为Ｘ（ｃｍ）
的平行层混浊介质时，认为它的散射光只有两部分，
即前向散射和后向散射，如图ｌ所示。我们假定在位
置ｚ的前向散射和后向散射通量分别为ｉ（ｚ）和，
（ ）。从样品内部出来的后向散射光反映了介质的反
射性质，用反射系数Ｒ表示；前向散射光就是透射，
（４）
从（３）式叉可推出：
Ａ＝［（１＋ 。＋丁 ）／２Ｒ—１］ｓ］
ｓ一 ｈ ［１－Ｒ／ （ａ＋ｂ）］ 幅
这样就把实验可以得到的 及７１和介质的 及
＿４联系起来了 如果将胃大网膜静脉和肝门静脉组织
看作是平行的混浊介质，厚度分别为ｘ 和ｘ ，吸收
系数和散射系数分别是 和Ｓ 与 ！和ｓ ．这样就
可根据实验测量的数据及Ｋ—Ｍ模型的计算公式，并
通过电子计算机在Ｐｗｉｎ９８下调用Ｅｘｃｅｌ８．０中的函
数功能进行计算处理。
由透射系数丁表示。于是得出和介质的吸收系数
（ｅｒａ ）、散射系数Ｓ（ｃｍ ）有关的一组基本方程：
～ Ｒ
２结 果
２．１ 胃大网膜静脉（ａ）和肝门静脉（ｂ）的吸收系数和
散射系数
采用６３２．８ ｎｍ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光照射静脉组
织．测定漫反射率和透射率的结果如表１所示。
＼Ｉ
¨
、
、
』
，
’
、
，
ｉ
表１ 静脉对Ｈｅ・Ｎｅ激光的漫反射率和透射率（ｉ±５）
Ｔ＾ｂ １ Ｔｈｅ ｄｉｆｆｕｓｅ ｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅ ａｎｄ ｔｒａｎｓｍｉｔｔａｎｃｅ
一厂 ，
［（ ： ）／ｃｍ ］ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎｓ
ｌ
圈ｌ Ｋ—Ｍ模型
Ｆｉｇ．１ Ｋ－Ｍ ｍｏｄｅｌ
由表１可见，不同静脉对渡长为６３２．８ Ｄｍ的
Ｈｅ—Ｎｅ激光的漫反射率有明显的差别（ ＜０．Ｏ１）；其
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第３期 许静莽等：Ｋｕｂｅｌｋａ Ｍｕｎｋ模型下』、静脉组织的光学特性
・
３１ ３・
相应波长的透射率也有明显不同（Ｐ＜ｏ．０１） 由测量
结果并按Ｋ Ｍ模型分别计算胃大网膜静脉和肝门
静脉对６３２．８ ｎｍ Ｈｅ Ｎｅ激光的吸收和散射系数（表
衰２静脉 ）和静脉＜ｂ）在Ｋ—Ｍ模型下
２） （测得胃大网膜静脉和肝门静脉的平均厚度分别
为０．１Ｏ０＋０．Ｏ１０ ｍｍ和０．２８０＋０．０１ ２ ｍｍ）。
２．２ 胃大网膜静脉和肝门静脉中的光强
利用公式（２）和（４）式及上述结果，町通过电子计
算机在Ｐｗｉｎ９８下调用Ｅｘｃｅｌ８．０的计算功能计算出
的吸收系数和散射系数［（ ＝ｓ）／ｃｍ ：
Ｔａｂ．２ Ｔｈｅ ａｌ￣ｏｒｐｔｉｏｎ ａｎｄ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔｓ
ｏｆ ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎ（ａ）ａｎｄ ｖｅｉｎ（ｂ）ｉｎ
在Ｋ—Ｍ模型下，胃大网膜静脉（ａ】、肝门静脉（ｂ）组
织中的 （ ）、ｉ（ ）和ｉ（ ）随 的变化情况．并通过电
子计算机的自动作图功能进行作图，分别得出胃大网
Ｋ—Ｍ ｍｏｄｅｌ （ ± ）／ｃｍ。］
Ｗａｖｅ Ｌｅｎｇｔｈ Ｈ… ｉｎ￡ ｌＨ㈣ｎ ｖｅｉｎ ｂ
Ａ． １ Ｓ ｌ Ａ ｚ ｌ Ｓ＝
Ｓ３２ ８ ９．２０±２．２７ ｌ Ｂ７ ｔｔ｝：Ｏ ２ｌｌｌ ４￣４４－２ ７８ｌ ２０ ０９± ３１
—
膜动脉和肝门静脉组织在Ｋ Ｍ模型下，（ ）、 （ ）和
７ ）随 变化的曲线，如图２、图３所示。
●＿＿，ｌ
——
●一Ｊｆ １ 一
／
；０
０
一 一，ｆ ）
寄０
要
０
０
Ｏ
ｐｍ
图２人静脉（ａ）在Ｋ—Ｍ模型下的光强随 的变化情况
Ｆｉｇ．２ Ｔｈｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｉｅｓ ｏｆ ６３２・８ ｎｍ ｉｎ
ｈｕｍａｎ ｖｅｉｎ（ａ）ＹＳ．Ｘ ｉｎ Ｋ・Ｍ ｍｏｄｅｌ
圈３人静脉（ｂ 和ＫＭ模型下的光强随 的变化情况
Ｆｉｇ．３ Ｔｈｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｉｅｓ ｏｆ ６３２ ８ Ｅｌｍ ｉｎ
ｈｕｍａｌｌ ｖｅｉｎ［ｈ）ＶＳ ｉｎ Ｋ・Ｍ ｍｏｄｅｌ
致。
３讨论
生物组织对激光的吸收和散射特性等光学性质
是激光临床应用的基础 不同的生物组织由于其构成
的成分结构不同，光学性质也不同，即表现为光学参
数的不同。目前，临床上进行激光的血管内照射，大多
采用Ｈｅ．Ｎｅ激光器输出的６３２．８ ｎｍ激光 ，即红色
光。其研究近几十年得到迅速的发展一 ，治疗方法是
将Ｈｅ．Ｎｅ激光通过光纤长时间导入血管内照射一是
一
激光与组织相互作用．在入射面出现漫反射现
象。漫反射的大小受到组织的成分、结构及表面粗糙
程度等的影响．漫反射的差异反映了激光进入照射组
织激光量的不同 如果组织对激光的漫反射率大，
进入组织的激光量则减少。由表ｌ可见，胃大网膜静
脉和肝门静脉对６３２．８ ｎｍ波长的Ｈｅ Ｎｅ激光的漫
反射率和透射率明显不同。从表２可见，不同的静脉
的吸收系数有明显差异，胃大网膜静脉的吸收系数明
显较肝门静脉的要小。而静脉的散射系数也有明显差
异，胃大网膜静脉的散射系数明显较肝门静脉的要
大。从图２和图３可见，，（ ）、ｉ（ ）和，（ ）在肝门静
种有损伤的方法，它不仅使患者痛苦．而且存在着
交叉感染 为了避免光纤刺人血管内，达到无损伤光
疗．有人提出了无损伤的激光治疗方法一 ，是用激光
直接照射，首先激光必须能通过皮肤、皮肤下软组织
和血管等组织才能达到血液中 因此． 解皮肤浅表
组织、角质层、血管和血液等组织的光学性质，对激光
脉组织中的衰减明显较在胃大网膜静脉组织中要大，
而肝门静脉组织表面（即在曲线中 的最大值处）的
（ ）明显较胃大网膜静脉组织表面的要大，在穿透动
的临床应用具有十分重要的意义。但是，到目前为止，
采用Ｋ．Ｍ模型来分析和计算血管的光学性质研究
报道极为少见 本实验测量了血管组织对激光的漫反
射率和透射率，并根据Ｋ Ｍ模型分析与计算其吸收
脉和静脉组织时（即 ＝０处），肝门静脉组织的 （ ）
及 （ ）明显较胃大网膜静脉组织的要小。可见，这主
要是由于不同的静脉组织的结构及组成成分不同所
系数和散射系数及在组织中光强的变化情况。研究表
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电子・瓤 ２００２年第１ ３卷
明，采用Ｋ—Ｍ模型可更清楚地了解不同的静脉对
Ｈｅ—Ｎｅ激光的漫反射和透射性质、吸收和散射性质
１９９４，１７５（１） ８４ ８９．
［６］杨远龙，李富铭．激光穿透皮肤的物理模型ｌＪ］应用激
光一１９８５，５（３）：１２７ １３ｏ
以及其光强的变化情况．其结果对Ｈｅ Ｎｅ激光进行
血管疾病等的临床治疗作用机理的探讨及临床应用
提供参考。
参考文献
［７］Ｓ［ｉｎｅｙ Ｄ，Ｗｏｉｂａｒｓｈｔ Ｍ．Ｓａｆｅｔｙ ｗｉｔｈ Ｌａｓｅｒ ａｎｄ ｏｔｈｅｒ
ｏｐｔｉｃａｌ ｓｏｕｒｃｅｓ［Ｍ］．Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ：Ｐｌｅｎｕｍ，１ ９８０．１ ６４－
ｌ６８．
［８：Ｓｐｌｉｎｔｅｒ Ｒ，Ｃｈｅｏｎｇ Ｗ Ｆ—Ｖａｎ Ｇｅｍｅｒｔ Ｍ Ｊ Ｃ，ｅｔ ａｌ－Ｉｎ
ｖｉｔｒｏ ｏｐｔｉｃａ］ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｔ ｈｕｍａｎ ａｎｄ ｃａｎｉｎｅ ｂｒａｉｎ ａｎｄ
Ｆａｕｇｈｔ Ｗ Ｅ．Ｉ ａｗｒｅｎｅｅ Ｐ Ｆ．Ｖａｓｃｕ［ａｒ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ ｏｔ
ｕｒｉｎａｒｙ Ｍａｄｄｅｒ ｔｉｓｓｕｅｓ【１ ．ｊ．ＲｉＰ ｓ ｒｇ．Ｊ￣ｌｅｄ、ｌ ９８９，９
（１）：３７．
－
ＬａｓｅｒｓｌＪ］Ｓｕｒｇ（Ｔｉｎ Ｎｏｒｔｈ Ａｍ，１９９２，７２（３）：６８１
刘枢晓．，周凌云，侯靖边等．Ｈｅ Ｎｅ激光血管内照射对
动脉血携氧能力的影响及其机理研究光电子－激光，
１９９９，１０（２）：１ ５１．
９］榇 清，成柏华．朱雅芬，等．血管内照射Ｈｅ Ｎｅ对人
体周血Ｔ淋巴亚群及ＮＫ细胞的影响ｌＪ 激光生物
学．ｉ ９９６．５：８１７
魏华江，李晓原，刘小星，等．Ｋ Ｍ模型下的免血管对
Ａｒ 激光的散射与嗳收特性［Ｊ］ 光电子・激光，Ｚ００１，
ｌ２（４）：４２０ ４２４．
：ｌＯ］刘筑闻．关于弱激光血管内照射疗法的几点问题ｌＪ］
激光生物学，１９９６，５：８４９．
：１１：孟继武，任新光无损伤激光光疗的探索ｌＪ：．中国激光
医学杂志，１９９８—７（３）：１７８ １７９．
高光煌，张桂素，陈宗礼，等皮肤的激光漫反射比测定
＿Ｊ］中国激光，１９８５—１２（１２）：７３２．
Ｓｅｉｙａｍａ Ａ，Ｓ Ｓ Ｃｈｅｎ Ｓ Ｓ．Ｈ Ｋｏｓａｋａ Ｈ，“ａ１．Ｍ Ｌ—
ｃｒｏｓｐｅｃｔｒ ０ｐ Ｌｃ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ ｔｈｅ ｏｐｔｉｃａｌ ｐｒｏｅｒｔ［ｅｓ
怍者简介：
许静莽（１ ９６４一）．女，广东＾．广东药学院物理教研室讲师－从事医
ｏｆ ｒａｔ ｌｉｖｅｒ ｉｎ ｔｈｅ ｖｉｓｉｂｌｅ ｒｅｇｉｏｎ［Ｊ］ ，Ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ，
药物理学的教学与激光医学的研究工作